马氏体转变的特色分类 (马氏体转变的特点)

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• 马氏体转变的特色分类
• 奥氏体向马氏体转变温度高好还是低好

马氏体转变的特色分类

(1)变温马氏体转变。

马氏体构成量仅取决于冷却抵达(Ms以下)的温度，而与保温期间或冷却速度有关。

同一合金系中成分不同的合金，只管MS值不同，但马氏体构成量(f，体积分数)与(MS一Tq)的相关相反。

变温马氏体的能源学方程为：1-f=exp[a(Ms-Tq)]式中Ms为马氏体转变(开局)温度；Tq为冷却抵达温度；a为常数，取决于合金系，关于含碳10.1%以下的碳素钢，a=-0.011。

图8示出碳素钢变温马氏体转变能源学曲线及与实测结果(不同标志的点)的对照。

能源学的变温个性标明，此类马氏体形核和长大都是极快的，且形核量取决于过冷度。

在任一过冷度，能够出现的核实践上在一瞬间就已所有构成。

至于长大速度，实测一片马氏体从形核到中止长大(可贯通奥氏体晶粒)期间为10-7～10-5s。

由此预计其界面推动速度为10。

cm/s数量级，相当于金属中切变波(横声波)的流传速度。

此种成长，称为迸发式成长。

碳素钢的变温马氏体转变能源学曲线(2)等温马氏体转变。

少数铁基马氏体转变具备相似分散型相变的能源学特色，在Ms以下有孕育现象，转变速度与温度之间具备带极大值的函数相关。

图9示出一种铁镍锰合金的等温马氏体构成能源学图。

观察标明，等温马氏体的成长也是迸发式的，因此c形曲线仅标明了形核速率与过冷度的相关。

(3)迸发型马氏体转变。

某些MS点很低的合金，当冷却抵达Ms时，出现迸发式形核和迸发式成长，在瞬间构成少量的马氏体。

迸发后继续冷却时，能源学出现变温个性。

图10为4种铁镍碳合金的迸发型马氏体转变的转变量一温度相关，其中两种具备清楚的迸发型马氏体构成。

当Ms点过高或过低时，迸发量缩小，甚至隐没。

(4)热弹性马氏体转变。

能源学曲线与变温型马氏体类同，但相变具备可逆性，并且以相界面随温度升降双向可逆的迁徙成功正、逆反响。

作为一种固态相变，各种马氏体转变都具备可逆性。

高温相(p)和高温相(马氏体，M)间的转化可示意为:箭头指向标明温度变化方向，Ms、Mf区分为降温时马氏体转变开局及结束点，As和Af则区分为升温时逆转变的开局和结束点。

前述三种马氏体都是在大过冷、高驱动条件下出现的，4个个性温度值与p—M相平衡温度T0之间的陈列为Mf热弹性马氏体转变与前述3类的基本色区别，在于不存在迸发式成长，而是一种变温成长机制。

形核后，随温度降低相界面向高温相(p)推移，至温度中止降低或遇到阻碍物(如晶界)时中止推移。

逆转变是上述行为的反向，即随温度回升界面向马氏体中推移，直至马氏体片隐没。

关于一片马氏体而言，正逆环节可周而复始启动。

As与Mf越凑近(相应地，Af与Ms也越凑近)的合金，在整个转变温度范畴内马氏体的消长与温度升降越凑近于同步。

形核和成长能源学特色的多样性使得难以建设一致的形核与成长机制，关键的学派有层错形核论、核胚冻论断和核胚(位错网)热激活扩张论。

层错形核论20世纪50年代初，克里斯钦提露面心立方一密排六方马氏体转变可由层错的构成及按不凡机制运作发生马氏体核的想象，起初逐渐开展成极轴机制和层错自发形核机制两种学说。

(1)极轴机制。

面心立方(y)一密排六方(￡)转变可按体心立方金属在{112}面上扩展位错绕节点旋转发生孪晶结构的原理，如图11所示，在面心立方(111)y面上1/2a[110]y，位错合成成两条半位错b1：a/6[121]y及b2：a/6[211]y，二者两边蕴含的就是一个平行于(111)y、厚度为2个原子层的密排六方结构。

在特定的位错组态下，两个半位错b1、b2区分绕极轴(经过b1、b2结点垂直于(111)y的直线)作正、反向旋转，可使六方结构的厚度参与，而扩展区的扩展则使六方结构的径向尺寸长大。

极轴机制实践上蕴含了y—e马氏体转变形核和长大两个环节。

(2)层错自发形核机制。

面心立方(111)y面每隔两层原子面构成扩展位错，层错区在{111}y面上平移至相互堆叠(与非堆叠相比，这是更低的能量形态)，构成肯定厚度的e核胚。

核胚冻论断50年代前期，德国人克纳普一德林格(简称K—D)假设母相中在高温下已存在不同尺寸的马氏体核胚，在冷却到高温时被解冻上去，依据英国人弗兰克()关于铁碳合金中{225}y马氏体与奥氏体间的螺位错界面模型，设计了由位错网构成的{225}y马氏体核胚，又称K—D胞模型，如图12所示。

平面上每隔6层原子性能一[110]y方向的螺位错(弗兰克模型)，正反向螺位错在边际相交，构成沿圆周的刃型位错圈。

这样，径向和轴向的长大都是以位错静止的模式来启动。

因此，任何尺寸的核胚，一旦出现长大，就肯定是迸发式的。

当温度低于平衡点T0时，相变驱能源△Gy-a成为负值。

当后者相对值达被解冻核胚中最大尺寸(rmax)者的成长阻力，，此温度即为MS点。

在Ms以下，随温度降低依次启动尺寸更小的核胚。

上述机制和热能源学剖析比拟完整地解释了变温马氏体的能源学特色。

核胚(位错网)热激活扩张论70年代，以美国人柯恩CKaufman—Cohen及Rayhavan—Cohen)的上班为代表，开展了已有核胚经过位错圈的热激活扩张形核的热能源学实践。

当过冷度小、驱能源△Gy-a未到达rmax核成长所需值时，假设启动保温，则K—D位错胞的外圈——刃型位错圈，可以由热激活而向外扩张，当尺寸到达rmax时，即被启动而出现迸发式长大。

奥氏体向马氏体转变温度高好还是低好

温度低。

高温是奥氏体向马氏体转变出现的必要条件。

随着温度的降低，马氏体转变的速率放慢。

温度愈高，淬火后取得的马氏体数量愈少。

所以，奥氏体向马氏体转变温度低好。